Note sur le schema de désintégration du 60Co

International Journal of Applied Radiation and Isotopes, 1972, VoL 23, pp. 225--227. Pergamon Press. Printed in Northern Ireland

Note sur le Schema de Ddsintdgration du °°Co J. L E G R A N D et C. C L E M E N T Centre d'~tude Nucl~aire de Saclay, Laboratoire de Metrologle de la RadJoactivlt~, 91 Gif-sur-Yvette France

(Received 15 September 1971) Lea transitions y de faibles intensit& du 6°Ni dam la d&int6gration du e°Go ont 6t6 ~tudi6ea. II est prouv6 en particulier que le pic observ6/L 821 keV eat d5/~ un simple d~happement. L'intensit6 de la transition de 2158 keV a 6t6 mesurge: 0,5 :k 0,2 10-a%. Un sch6ma de d~sint~gration est propos6. A NOTE ON THE DECAY OF e°Co Weak intensitia transitions of e°Ni in e°Go decay have been studied. In particular, it is proved that the peak observed at 821 keV is a simple escape peak. The intensity ofthe 2158 keV tran*itions has been measured: 0-5 :E 0-2 × l0-4 per cent. A decay scheme is proposed. 3AMETHA O PACHA~E '°Co Hayqen~ nepexo;~ cJIa6oi~HHTeHCHBHOCTH6°Ni B paciia~e eoCo. B qacTaocTa, noKaaaso, qTO IIHH~ Ha6JIIO~eHHLII~ B 821 RgB, HBJIHeTCH Hp0CTLIM IIHROM B~:IeTa. HsMep~oTC~ HHTOHCH-

BHOCTbnepexo~os B 2158 Rae: 0,5 -~ 0,2 10-s ~o. IIpe;~:IomeHacxeMa pacua~a. EINE MITTEILUNG ZUM ZERFALL VON 6°Co ObergSzlge mlt schwacher Intensit~t yon e°Ni ira e°Co-Zerfall sind untersucht worden. Es wurde beaonders bewiesen, dass die bei 821 keV beobachtete Spitze einc einfache Verlustspitze ist. Die Intensit~t der 2158 keV Oberg'Ange wurde gemessen zu 0,5 =E 0,2 × 10-s~o. Ein Zerfallscherna wlrd vorgelegt. DANS un travail r6cent, HANSON et SPERNOL (1) simplement le simple dchappement (1332-511 ont proposd un nouveau schdma de d&intdgra- keV) comme son dnergie peut le sugg~rer. tlon pour le e°Co. En particuller, ils annoncent Afin de d~termlner l'origine d u p i c observ~ une transition y du e°Ni ~ 822,5 keV qui n'avait 821 k e y une sdrie d'expdHence a dtd effectude pu ~tre raise en ~vidence auparavant dans la avec deux ddtecteurs de formes et volumes ddcroissance du e°Co. Dans le cadre d'une diffdrents. Le premier est un ddtecteur planaire dtude sur le spectre }, du e°Co, nous avons dt~ de 8 cm 2 de surface et 8 m m d'dpaisseur, le amend g nons intdresscr Acette transition. second un ddtecteur coaxial vrai avec un volume Sur tolls les spectres 7 de e°Co obtenus avec sensible de 40 cm a. Pour chacun de ces ddtecdes d6tecteurs semi-conducteurs Gc-Li, appar- teurs, le rapport de surface des pies de simple aissent en plus des deux pies bien connus dchappement (E ----/¢v -- m0C2) tL celles des correspondant aux transitions de I 173 et 1132 pies photo~lectriques correspondant a dtd relevd keV, deux pies bcaucoup moins importants, pour difl'drentes dnergies, en particulier pour le Pun g 310 keV et l'autre/~ 821 keY, lc premier ~ N a (Ev ~ 1368keV) et le 22Na (E : 1274 est un pic dc double dchappemcnt (1332-1022 keY) qui poss~dent des transitions dont les keV), le second pcut avoir deux origines, soit la dnergles sont voisines de celle de 1332 k e y du transition 2158 keV --~ 1332 keY, ou soit plus 6°Co. Le rapport est nul pour E -----moO. Les 2 225

226

J. /.egr~d et C. Cbrt~nt

5~

k~l_~°Co

2+

~

~

2

\

2*

' I

158 keY ]

~ i l l

1332 keY

Energic, keV

Intensitd,

fl=-

315 670

99,92 ,---3,5 x I0 -e

/~s-

1492

,--0,08

7z ~,~ ~'8 74 ~'s

826 1173,23 1332,48 2158 2505,71

(3 -4- 2)10 -s 99,92 100 (0,5 -4- 0,2)10 .4 non obscrvd

t]l"

entre le rapport mesurd et cclui ddduit de la Fig. 3 est constatde, soit rcspectivement 0,25 ~o ct 0,27 ~o: Ainsi il apparaitrait quc Ic pic obscrvd ~t 821 kcV scraitcsscnticUcmcnt dfi ~ la production dc paircs dana Ic ddtcctcur. Comptc tcnu dc l'inccrtitudc sur lea rapports mcsur~s, unc limitc supdrieure dc l'intcnsitd absoluc d'unc transition 7 du S°Co ~t 821 kcV scrait dc 0,02 ~o aoit dix fois plus faiblc quc ccllc annoncdc par HANSEN et al. (1). Des dtudes rdcentes de la ddsintdgration du e°Cu vcrs Ics nivcaux cxcitds du e°Ni confirmcnt cc rdsultat. En cffctpour Ic nivcau dc 2158 kcV, Ic rapport entre l'intcnsitd dc la transition de 821 kcV ct ccllcde 2158 kcV varic de 5 ~t7,2.(s'6)

T~2 =5,270ns

0,5

Y

0,4 %

FIG. 1

0-3 0,2 0,1

rdsultats obtenus sont reportds sur les Figs. 2 et 3. Par ailleurs le rapport des surfaces des pies de 821 et 1332 keV a dtd ddtermind p o u r lea deux ddtecteurs. Aimi pour le ddtecteur planaire ce rapport est de (0,39 ± 0,04~o) et celui obtenu A partir de la Fig. 2 de 0,4 ~o. Pour le ddtecteur coaxial la m~me concordance i 0,7 0,6 0,5 %

0,4 0.3 O~ 0,I 1022 keV 3o~

IlOO

12o0

13oo

I 140u'

keV

Fro. 2. Rapport pic de simple dchappcmcnt/ pic photodlectrique en fonction de l'dncrgie (Ddtcctcur: Gc--Li----S:8 c m i. C: 8ram).

0

I

1000

II00

1200

1300

1400

KeV

Fzo. 3. Rapport pic de aimple dchappcment/ pic photodlcctrique en fonction de l'dncrgie (Ddtcctcur: Gc-Li coaxial- V == 40 cma). O r l'intcnsitd abaoluc dc la transition dc 2158 kcV dans Ic 6°Go avait dtd dvalude ~t (1,2 -4- 0,2) 10-a~o par WOI.JFaON(2), valcur confirmdc par Hansen (1,5 i 1,5)10-s~o. De notre c6td nous avons pu mcttrc cn dvidence cctte transition, cn observant Ic spectre 7 d'une source de 6°Co dc 5 curies, derriere 20 c m de pl0mb avcc une diode coaxialc. L'intcnsltd du pic dc 2158 kcV a dtd ddtcrmind en comparant sa surface ccllcs des plca dc 1173 ct 1332keV eompte tcnu du rcndcmcnt du ddtcctcur ct de l'absorption dans Ic plomb. Nous avons trouvd unc intensitd de (0,5 -4- 0,2)10-a~o cette valeur cst plus faiblc quc cclle de Wolfson mais peu diffdrcntc de ccUc publide rdcemrnent par

0:9)i0.

Note sur la sdwma de dlsintlgration du S°Co

Enfin, les dtudes rdcentcs de la ddsintdgration du e°CuCS--s) ont montrd que la transition incrimindc avait uric dncrgie voisine dc 826 kcV, cc qui ne correspond pas /t l'dncrgic du pic observd dans Ic spectre 7 du S°Co. En conclusion, il apparait que Ic pic obscrvd par H A m Z N cI)CSt d~/t unc production dc paircs. La transition 7 dc 826 kcV a u n c intcnsitd tr~s faiblc (3 -b 2)10-s~o il scmblc difficilc dc la mcttrc dircctcmcnt cn dvidencc. Ccs conclusions corrcspondcnt /t ccUcs dc SLmRA~IAt¢ R A M A N ~7). LC schdma dc ddsintdgration qui pcut 8trc ddduit dc ccs considdrations cst rcprdscntd sur la Fig. I. Nous n'avons pas obscrvd dc transition dc 2505,7 kcV, cn cffct malgr~ Ics prdcautions prises,Ic pic qui apparait

227

/t cette dnergie a pour origine des empilements. L'inteusitd de la transitional- (670 keV) est aiusi plus c o n f o r m e / t la thdorie pour une transition interdite unique du second ordre. REFERENCES 1. H.c~sEN H. H. and SPEmXOL A. Z. Phys. 209, 111 (1968). 2. WOLFSONJ. L. Can. J. Phys. 35, 886 (1955). 3. SCa~t~ACaaER M., SCHOZ~ZBZROK. et FLAm~RSm~TV A. Z. Phys. 196, 298 (1966). 4. FAos A., Komju J. et LmGERMA~ E. W. A. Communication privde it Nuclear Data. 5. H o v F ~ a ~ g. J. et al. Phys. Rev. 181 (N. 4). 6. DmoN W. R. et STOR~ R. S. Can. J. Phys. 4~, (No. 5) (March 1970). 7. S t m ~ X A N RA~AN Z. Phys. 228, 387 (1969).