Distribution des impulsions des noyaux de recul dans la reaction 12C(p, 2p)11B

Volume 18, number2

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15 August 1965

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Fig. 3. Conversion electron spectrum of 88 keV 109mAg transitions. of the e l e c t r o n s f r o m the solid state detector. The l a t t e r was e s t i m a t e d f r o m the m e a s u r e m e n t s of B r u n d r i t and Sen [3]. The s o u r c e , placed in a v a c u u m c h a m b e r together with the solid state detector, was one drop of a r a d i o a c t i v e solution d r i e d at the c e n t r e of a gold plated VYNS f i l m which was supported on an a l u m i n i u m planchette ring. The method i s s i m p l e , y i e l d s r e a s o n a b l y acc u r a t e v a l u e s and is useful p a r t i c u l a r l y for m e a s u r e m e n t s on e l e c t r o n c a p t u r e t r a n s i t i o n s .

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Fig. 4. Photepeak from 88 keV gamma rays of 109mAg.

References 1. D.R. Brundrit and S. K. Sen, Nuclear Phys. 68 (1965) 287. 2. l.O.Durosinmi-Etti, D.R.Brundrit and S.K.Sen, Prec. Intern. Conf. on Internal conversion process (Academic Press Inc. Publishers, New York 1965) in press. 3. D.R. Brundrit and S. K. Sen, Nucl. Instr. and Meth. 34 (1965) 225 4. M.E.Rose, Internal conversion coefficients (NorthHolland Publishing Co., Amsterdam, 1958). 5. N.H. Lazar, R. C. Davies and P. R. Bell, Nucleonics 14 (1956) 52.

The author wish to thank t h e National R e s e a r c h Council of Canada for p a r t i a l support of this work.

DISTRIBUTION DES IMPULSIONS DANS LA REACTION

DES NOYAUX 12C(p,2p)llB

DE

RECUL

T. YUASA et E. HOURANY Laboratoire de Physique Nucl~aire d'Orsay, France Regu le 15 juillet 1965

Le succ@s des e x p d r i e n c e s s u r la r d a c t i o n (p, 2p) dans la r d g i o n de c e n t a i n e s de MeV pour la m i s e en ~vidence de la s t r u c t u r e en couches des noyaux e s t m a i n t e n a n t bien @tabli [1]. L' a n a l y s e thdorique de cette r d a c t i o n , m@me en i n t r o d u i s a n t des ondes d i s t o r d u e s pour l e s 146

p r o t o n s i n c i d e n t s et diffusds et le p r o t o n - c i b l e , r e n c o n t r e cependant c e r t a i n e s difficult6s teUes que 1' e s t i m a t i o n de l a v a l e u r c o r r e c t e de l a s e c tion efficace totale pour les p r o t o n s lids dens des diffdrentes couches ou le r a p p o r t des h a u t e u r s du pic et de l a vallde dane l a d i s t r i b u t i o n des i m p u l s i o n s des noyaux de r e c u l [2-4].

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Fig. 1. Le schema du ehoe quasi-~lastique ~ , 2p). Or, t o u s l e s r g s u l t a t s e x p ~ r i m e n t a u x u t i l i s ~ s pour l a c o n f r o n t a t i o n avec la th~orie ont ~t6 obt e n u s ~ l ' a i d e de d ~ t e c t e u r s ~ l e c t r o a i q u e s et avec des chocs c o p l a n a i r e s et, tr~s souvent, s y m ~ t r i q u e s , c ' e s t - ~ - d i r e des chocs dont Po P l et P2 sont c o p l a n a i r e s et 01 = 0 2 (voir fig. 1).' T e l s chocs sont en r 6 a i i t ~ des cas p a r t i c u l i e r s et r a r e s except6 pour un angle de diffusion bien d~fini et l e u r m e s u r e e s t t r ~ s s e n s i b l e aux pouv o i r s de r 6 s o l u t i o n a n g u l a i r e et 6nergique du systerne de d~tection. Nous avons donc c o n s i d e r 6 utile d ' ~ t u d i e r , non s e u l e m e n t des chocs c o p l a n a i r e s et s y m 6 t r i q u e s ,

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m a i s 1' e n s e m b l e de cette r 6 a c t i o n en 4~r ~ 1' aide d ' u n e c h a m b r e ~ b u l l e s pour c o n n a i t r e , d ' u n e part, les f a c t e u r s qui i n t e r v i e n n e n t et, d ' a u t r e part, m e s u r e r avec une p r e c i s i o n m e i U e u r e d' angle (5 0 --<2 o) et d' d n e r g i e (SE --< 1 MeV) les p r o t o n s sortants. Nos conditions e x p 6 r i m e n t a l e s ont ~t~ d~j~ publides [5]. Nous r a p p o r t o n s ici s e u l e m e n t les r 6 s u l t a t s obtenus c o n c e r n a n t l a d i s t r i b u t i o n des i m p u l s i o n s des noyaux de r e c u l , P R darts la r6action~12C (p, 2p)11B ~jectant un proton - p lid dans le noyau 12C. Nous pouvons c a l c u l e r P R d ' a p r ~ s les f o r m u l e s s u i v a n t e s en a d m e t t a n t r a p p r o x i m a t i o n de r i m pulsion: Po = P l + P2 + P R '

PR = -p '

E o =E 1 +E 2 +E R +E L ,

oil p e s t 1' i m p u l s i o n i n i t i a l e dn p r o t o n - c i b l e , et E L 1' 6nergie de liaison. Nous avons 6 t u d i 6 t o u s l e s chocs qul se c l a s -

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IF.I IM V/cl Fig. 2. Distributions brutes des impulsions des noyaux de recul darts la r~action 12C(p,2p)llB: la courbe ls plus haute: 90 < Eo --<110 MeV, la courbe du milieu: 70 < E o ~< 90 MeV, la courbe la plus basse : 50 ~< Eo ~<70 MeV. - - Tousles chocs. - - - Les chocs coplanaires et sym~triques

(0~< OR--<~ ou~lr~< 8R-.<~r ). 147

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s e n t darts l e s t r o i s i n t e r v a i l e s : 50 ~< E o --< 70 MeV, 70 < E o --< 90 MeV, 90 < E o ~< 110 MeV et l e s d i s t r i b u t i o n s b r u t e s de l e u r s IPo] sont p r ~ s e n t ~ e s darts l a fig. 2 en t r a i t s p l e i n s , t a n d t s que c e l l e s pour l e s chocs c o p l a n a i r e s et s y m ~ t r i q u e s (0 --< OR --<~rt ou ~ ~< OR ~ ~ due ~t l a l i m i t a t i o n ein~matique [6], et l a d i f f d r e n c e d e s a n g l e s s o l / d e s de ddtection. 2) Un p i c ~ ~ 60 MeV/c dans routes l e s c o u r b e s . 3) Un pic ~t ~ 200 MeV/c qui e s t peu prononc@ p o u r l e s chocs c o p l a n a i r e s et s y m ~ t r i q u e s . Ces deux d e r n l e r s p o i n t s nous s u g g ~ r e n t l e s n a t u r e s d i f f ~ r e n t e s de c e s deux p i c s : le p i c 60 M e V / c c o r r e s p o n d aux c h o c s q u a s i d l a s t i q u e s p r o p r e m e n t dits, t a n d i s que le p i c ~ 200 M e V / c p r o v i e n d r a i t d'une o r i g i n e p l u s compliqu~e et i l s e r a ~tudi~ u l t d r i e u r e m e n t en i n t r o d u i s a n t l a c o r r e c t i o n n ~ c e s s a i r e [5]. Nous avons donc c a i c u l ~ u n i q u e m e n t l e s s e c tions e f f i c a c e s d i f f ~ r e n t i e l l e s pour l e s chocs c o p l a n a i r e s et sym~triclues dont l e s c r i t ~ r e s ~taient: angle de c o p l a n a r i t ~ l e I "-< 10°, 101 - 021 ~< 10°, et 70 < E o --< 110 MeV e t obtenu l e u r d i s t r i b u t i o n en fonction de a v e c l ' i n t e r v a l l e de = 25 M e V / c c o r r e s p o n d a n t ,'t AO < 3 ° et A ( I E 1 - E 2 I/E~)< 0.1 lorsque cette distribution e s t t r a n s f o r m e e en fonction de 0 (fig. 2). Dans l a m ~ m e f i g u r e , nous avons r a p p o r t d a u s s i , ~t t i t r e de r d f d r e n c e , l e s p o i n t s e x p ~ r i m e n t a u x obtenus p a r Riou et ai. [1] p o u r E o = 155 MeV et deux c o u r b e s t h d o r i q u e s de M c C a r t h y e t ai. [2] p o u r l a m e m e E o dont l e s p a r a m ~ t r e s u t i l i s d s sont indiquds dans l a ldgende de l a fig. 2. Le point le plus important A signaler est que notre rapport "du pic ~ la vallde" est supdrieur aux prdc~dents et s'accorde mieux ~ la vaieur thdorique sans trop de distorsion. Toutes les mesures fares jusqu'~ present, m e m e avec E o = 450 MeV, et avec les diverses nuclides ont donn~ ce rapport bien infdrieur ~ ce que la th~orie, saul quelques unes [7], pr~voyait. Nous remarquons ~gaiement que cette vall~e se situe ~ IPRI ~ 0, tandis que des rdsultats de Riou et ai. la donnent ~ IpRI ~ 37.5 MeV/c. McCarthy et al. signalent que la vailde se ddplace vers = 0 1orsque la partie rdelle du potentiel optique V + i W du proton incident, Vo, augmente ou celle du proton sortant, V1 diminue [3]. Le c a l c u l r e l a U v i s t e f a i t a u s s i d ~ p l a c e r l~g ~ r e m e n t ce m i n i m u m v e r s une IpRt p l u s p e t i t e

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[3, ~]. 148

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Fig. 3. Sections efficacee dtff~renttellee pour lee chocs coplanairee et sym~trtquee. A R~sultats actuels pour Eo = 90 MeV. R~mltats de Riou et al. pour Eo = 155 MeV [2]. B - - - C o u r b e th~orlque de McCarthy et al. pour E_o = 155 MeV [3]. V o = 24 M e V , W o = 40 M e V , Y = 39 M e V , W 1 = 24 MeV.

C . . . . /b~d. Vo = 24 M e V , W o = 24 MeV, V 1 = 39 M e V , W 1 = 3°. MeV. La courbe A eet normalis~e au sommet drott svec la courbe B.

R~fdrences 1. M.Riou, Proe.Int.Symp.Psxloue (Gordon and Beach, 1962) p. 18 et Colloque de Gatllnbourg (1964), Rev. Mod. Phys., a p a r a ~ r e . 2, Y . S a k a m o t o , Physics Letters 1 (1962) 252; T. B ~ e ~ et G. Jacob, Physics Letters 1 (1962) 258; J.Strnad, Nuclear Phys.35 (1962) 451, etc. 3. K . L . K i m et l.E.McCarthy, Phys. Rev. Letters 10 (I963) 5 2 4 , P h y s . R e v . l $ 3 (1964), B 1 0 0 6 , Phys. R e v . L e t t e r s 18 (1964) 4 4 6 , C o l l o q u e de G s t l t n b o u r g (1964), R e v . M o d . P h y s . , ~ paraitre.

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4. D. F. Jackson et T. B e r g g r e n , Nuclear Phys. 62 (1965)

15 August 1965

6. T.Yuasa et E.H(mrany, Comptes Rendus, Acad. Sci., Paris, 260 (1965) 3609. 7. Y.Sakamoto, Progr.Theor.Phys.28 (1962) 803; T. Takemiya, Progr. Thecr. Phys. 30 (1963) 91. (I1 interpr&te ce d&saccord par les cbocs multiples.)

353.

5. T. Yuasa, A. Miohalowicz et M. P(mlet, Proc. Int.

Syrup., Pad(me (1962), loc. cit., 66; T.Yuasa et M.Poulet, J.Phys.Rad.21 (1963) 1062; M.R.Bowden, M.R.Bowmann et T. Yuasa, Comptes Rendus du Co-_gr~s de Phys.Nucl., Paris (1964), ed.C.N.R.S.(1965), Tome H, 331. $.,**

ENERGY LEVEL STRUCTURE OF 231Th, 235U, 237U, AS O B S E R V E D A T H I G H R E S O L U T I O N WITH (d,p)

241pu AND 243pu REACTIONS *

T. H. BRAID, R . R . CHASMAN, J . R . ERSKINE and A. M. FRIEDMAN Argonne National Laboratory, Argonne, Illinois Received 23 July 1965

We have been studying (d, p), (d, t) and (d, d') reactions on t a r g e t s Of 230Th, 232Th, 234U, 235U, 240pu and 242pu. The a n a l y s i s of m o s t of the (d, p) and some of the (d, t) data has been completed and the excitation energies and @ values have been extracted. We feel that these numbers are of sufficient interest to be published without waiting for the final interpretation to be made.

A justification for the interpretation of the levels will be given in paper~ in preparation. The objective of this note is to transmit m e a s u r e ments of the energies and Q values in these r e actions and to give preliminary assignments for these levels. We have attempted to construct a single-particle neutron spectrum f r o m our assignments in the plutonium isotopes. However, as additional data are obtained the interpretation of the levels may be somewhat altered.

*Work performed under the auspices of the U.S.Atomic Energy Commission.

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Fig. 1. Spectrum of prot(ms observed at 140° from a 230Th target bombarded with 11.96 MeV deuterons.

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