Énergies et intensités des raies γ dans la capture des neutrons thermiques par le strontium

Nuclear Physics All3 (1968) 134---144; (~) North-Holland Pubhshin# Co., Amsterdam

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I~NERGIES E T INTENSITIES D E S R A I E S 7 DANS LA C A P T U R E DES N E U T R O N S T H E R M I Q U E S PAR LE S T R O N T I U M J. L. IRIGARAY et G. Y. PETIT Centre d'l~tudes Nueldaires, Facultd des Sciences de Bordeaux Le Haut Vigneau, Gradignan

et P. CARLOS, B, MAIE.R, R. SAMAMA et H. NIFENECKER Centre d'l~tudes Nucldaires de Saclay B.P. no 2, Gi/ Sur Yvette Re¢u le 15 f6vrier 1968

Abstract: The neutron capture y-ray spectra of the reaction Sr(n, y) have been investigated using a Ge(Li) spectrometer. A pure thermal neutron beam is obtained by Bragg reflection from a lead crystal. A total of 144 gamma hnes has been observed. A neutron separation energy of 8 428.5:k2.5 keV for sYSr and 11 113.5:1:1.5 keV for ssSr was deduced. The intensities per 100 neutrons captured have been evaluated for a large number of transitions, specially in ssSr. A transition scheme is proposed and discussed for sYZrand ssSr.

El

NUCLEAR REACTIONS Sr(n,y), Ethermal; measured E r, I r ; deduced Q. sySr and 8sSr deduced levels, branching. Ge(Li) detector, natural target.

1. Introduction L'6tude des r a y o n n e m e n t s g a m m a issus de la capture des n e u t r o n s thermiques p a r le s t r o n t i u m a 6t6 entreprise par Kinsey 1) avec u n spectrom~tre de paire. U n certain h o m b r e de raies ?, de haute 6nergie, a p u ~tre ainsi analys6, mais la r6solution e n 6nergie comprise entre 100 et 140 keV r e n d difficile u n e 6tude du spectre relat i v e m e n t complexe d u strontium. Schmidt 2) a repris cette 6tude avec u n d6tecteur au g e r m a n i u m compens6 a u l i t h i u m Ge(Li), de v o l u m e sensible 6gal h 2 cm a p o u r la mesure des 6nergies et des d6tecteurs ~t scintillations p o u r des mesures de coincidences. A notre connaissance, les intensit6s des transitions 61ectromagn6tiques dans cette r6action de capture n e u t r o n i q u e n ' o n t pas 6t6 6valu6es jusqu'/t pr6sent, et d ' a u t r e part, il est int6ressant de rechercher les raies ~ de faible intensit6. Ces d6terminatlons sont i m p o r t a n t e s p o u r &udier la n a t u r e des transitions et des niveaux nucl6aires mis en 6vidence. Ce travail a p u ~tre effectu6 en utilisant une diode Ge(Li) de volume sensible 6gal/t 40 cm 3.

2. M6thode exp6rimentale Le faisceau de n e u t r o n s a une 6nergie m o y e n n e de 0.058 eV et u n flux utile d ' e n v i r o n 2 . 5 x 106 n cm - 2 s - t . Les n e u t r o n s sont o b t e n u s apr~s diffraction par u n m o n o c r i s t a l de p l o m b / t la sortie d ' u n c a n a l d u r6acteur E.L.3 d u C E N de Saclay. 134

NEUTRONS THERMIQUES

13 5

La cible est constitu6e par du carbonate de strontium de haute puret6 et dont le poids est 6gal ~ 15.6 g. Le d6tecteur est une diode au germanium compens6 au lithium, du type coaxial et de volume actif 6gal ~ 40 cm3; la profondeur de compensation est d'environ 8 mm et la capacit6 de la jonction est 6gale ~ 80 pF. Apr~s amplification par une chatne d'61ectronique classique, les impulsions sont analys6es par un convertisseur analogique digital ~. 4096 canaux. Pour faire des enregistrements de longue dur6e, nous avons utilis6 un stabilisateur de spectre. Ces appareils sont plac6s dans une salle dont la temp6rature est constante ~ + 1° C pr~s. La r6solution en 6nergie que nous avons mesur6e pour un pic observ6 ~ 1 MeV est 6gale ~t 7 keV (largeur totale ~t mi-hauteur). Nous avons d6termin6 l'6quation de la droite d'6talonnage en choisissant deux points qui correspondent ~t des 6nergies connues actuellement avec une tr~s grande pr6cision 3, 4): le pic photo61ectrique de 511.006+0.005 keV correspondant ~i l'annihilation de positons et le pic photo61ectrique 2223.28 + 0.15 keV correspondant ~t la capture radiative d'un neutron par un proton. Nous avons v6rifi6 que notre dispositif est bien lin6aire en enregistrant les spectres en 6nergie de capture radiative du cobalt 5, 6) et du fer ~' 8) qui sont bien connus maintenant. On admet alors que l'incertitude sur nos valeurs, varie entre 1 keV pour E~ < 2 MeV et 2 keV pour les 6nergies sup6rieures, lorsque la statistique dans un pie est suffisante. Pour 6valuer les intensit6s des raies gamma darts le strontium, nous avons d6termin6 la variation de l'efficacit6 de d6tection de la diode au germanium en fonction de l'6nergie du rayonnement incident. Les intensit6s de r6f6rence utilis6es sont celles du cobalt et du fer. Nous nous sommes servis, jusque vers 2.5 MeV, du pie photo61ectrique, et au-dessus de cette 6nergie, du pic correspondant ~t l'6chappement de deux photons, puisqu'alors c'est la d6tection par cr6ation de paires e + - e - qui pr6domine. L'efficacit6 de d6tection dans le pie de perte d'6nergie totale varie comme E-2.s, tandis que le maximum de l'efficacit6 de d6tection dans le pic de double 6chappement se situe ~ 6 MeV. 3. R~sultats sur le strontium naturel

Dans le tableau 1, nous avons r6sum6 les r6sultats pour un total de 144 raies gamma observ6es. Les intensit6s calcul6es correspondent ~t l'absorption dans le strontium naturel: elles indiquent le nombre de transitions gamma pour 100 captures. Elles sont normalis6es ~ l'intensit6 totale observ6e entre 5.82 MeV et 7.53 MeV par Kinsey 1). L'erreur indiqu6e sur l'intensit6 tient compte des erreurs sur la mesure de la surface des pics et de l'6talonnage en efficacit6. Nous n'avons pas cherch6 ~ mesurer les intensit6s des raies pour lesqueUes ces valeurs seraient entach6es d'une trop grande erreur statistique. Pour certaines raies, nous indiquons les r6centes valeurs en 6nergie de Schmidt 2) ainsi que le noyau qui 6met ce rayonnement. L'erreur absolue sur les 6nergies tient compte de l'erreur due ~t la d6termination du centre de gravit6 des pics photo61ectriques ou de double 6chappement. L'existence de certaines

J. L. IRIGARAYet aL

136

TABLEAU 1 R~sultats sur la capture radiative des neutrons thermiques darts le strontium naturel Num~ro

Er(iAE~,)

1~ = n~,/lO0 captures

4--AI~,

Commentaires ou noyau 6metteur

0 0.25 4

0 0.07

incertaine

0.4 1.6 1.8

0.1 0.3 0.4

0.3

0.1

5.1 0.3

0.8 0.1

0.4

0.1

0.3

0.1

(keV)

1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 30 31 32 33 34 35 36 37 38 39 40 41 42 43 44 45 46

8997 (3) 8895 (3) 8886 (3) 8754 (3) 8554 (2) 8381 (2) 8040 (2) 7965 (4) 7912 (4) 7691 (3) 7558 (3) 7529 (2) 7457 (3) 7422 (3) 7400 (3) 7367 (4) 7292 (3) 7247 (4) 7208 (4) 7178 (3) 7162 (3) 7125 (3) 6944 (2) 6885 (2) 6847 (3) 6814 (3) 6778 (3) 6765 (4) 6704 (3) 6661 (2) 6619 (3) 6609 (4) 6312 (4) 6267 (2) 6184 (4) 6102 (2) 6009 (4) 5996 (4) 5926 (4) 5873 (3) 5852 (3) 5789 (2) 5753 (3) 5686 (2) 5669 (3) 5588 (4)

R~sultats de Schmidt ~) E r (keV)

incertaine SsSr sTSr

8376 8038

STSr asSr

7527

incertaine mcertaine 0.4 0.4 0.4 4.1 3.4 0.5 0.2 1.1 0.2 0.8 5.7 0.3 0.3

0.1 0.1 0.1 0.7 0.6 0.1 0.1 0.3 0.1 0.2 0.9 0.1 0.1

6.6 0.4 3.9 0.9 0.6 0.23

0.9 0.1 0.7 0.1 0.1 0.07

0.25 1.6 1.8

ssSr 8sSr

6941 6883

double? ssSr

6658

asSr

6264

ssSr

6101

0.07 0.3

saSr

5791

0.3

ssSr

5687

137

NEUTRONS THERMIQUES

TABI-~AU 1 (continuation) Num6ro

E~,(+AE~,)

1r = n/lO0 captures

q-d1~

(keV)

Commentaires ou

noyau 6metteur

47

5570(4)

48 49 50 51 52 53 54 55 56 57 58 59 60 61 62 63 64 65 66 67 68 69 70 71 72 73 74 75 76 77 78 79 80 81 82 83 84 85 86 87 88 89 90 91 92 93 94 95

5535(4) 5505 (3) 5490(4) 5458(4) 5423 (3) 5384 (3) 5360 (3) 5301 (2) 5277(2) 5242 (3) 5161 (3) 5104(4) 5053(4) 4990 (3) 4980(4) 4900 (3) 4852(4) 4732 (3) 4715 (2) 4665(4) 4636(4) 4604(3) 4581 (3) 4552 (3) 4529 (3) 4494 (3) 4478(4) 4439 (3) 4415(4) 4321 (3) 4299 (3) 4259 (3) 4152(4) 4132(4) 4021 (3) 3975 (3) 3965(4) 3772 (3) 3678 (4) 3488 (3) 3224 (3) 3010(2) 2731 (3) 2680 (3) 2579(4) 2571(4) 2443(4) 2392(2)

R6sultats de Schmidt 3)

E~ (keV)

incertaine incertaine 1.7 0.5 0.5 0.7 0.9 0.5 1.3

0.3 0.1 0.1 0.2 0.3 0.1 0.3

0.4

0.1

0.4

0.1

0.3

0.1

1.3 0.4

0.3 0.1

0.6

0.2

0.6

0.2

1.7 0.8 0.8

0.25 0.15 0.15

1.6

0.4

5.8

0.9

3.0

0.5

saSr aaSr saSr esSr

3228 3010 2734

sssr

2396

3490

138

J. L . I R I G A R A Y e t

al.

TABLEAU 1 (continuation) Num~ro

I v = n/100 captures

+AIr

(keV)

96 97 98 99 100 101 102 103 104 105 106 107 108 109 110 111 112 113 114 115 116 117 118 119 120 121 122 123 124 125 126 127 128 129 130 131 132 133 134 135 136 137 138 139 140 141 142 143 144

2370 (3) 2351 (4) 2333 (2) 2313 (3) 2296 (4) 2276 (2) 2254 (3) 2202 (3) 2164 (3) 2140 (3) 2112 (2) 2012 (4) 1955 (4) 1935 (2) 1880 (2) 1836 (1) 1799 (2) 1735 (2) 1717 (1) 1709 (4) 1589 (2) 1560 (2) 1537 (2) 1496 (3) 1475 (3) 1440 (3) 1419 (3) 1400 (3) 1385 (2) 1347 (2) 1324 (2) 1311 (2) 1219 (1) 1145 (2) 1059 (2) 1052 (2) 981 (2) 942 (2) 936 (2) 898 (1) 868 (2) 851 (1) 727 (3) 645 (4) 633 (4) 585 (1) 483 (1) 434 (1) 388 (1)

Commentalres ou noyau ~metteur

R6sultats de Schmidt 2)

e~ (keY)

2.3

0.4

SSSr

2332

3.4

0.6

asSr

2279

1.7

0.5

ssSr

1.1

0.2

ssSr

2113

ssSr

1836

ssSr incertaine

1714

0.5 0.3 35.0 0.9

0.15 0.1 6 0.25

3.8

0.5

0.4 0.4 0.21 0.6

0.1 0.1 0.05 0.15

1.0 0.18 0.38

0.25 0.04 0.09

1.4

0.3

incertaine asSr

1500

double?

asSr

1388

incertaine

0.15 0.15 16.0

0.04 0.04 3

6.7

1

1.6 0.7 0.5 1.7

0.3 0.2 0.16 0.4

ssSr ssSr ssSr incertaine

897

ssSr srSr

586 484

sTSr

388

850

NEUTRONS THERMIQUES

139

raies tr~s peu intenses est not6e "incertaine". En ce qui concerne les 6nergies, on constate un excellent accord avec les r6sultats de Schmidt. L'influence du bruit de fond produit par le milieu environnant a pu 6tre 61imin6 en enregistrant s6par6ment un spectre en l'absence d'6chantillon et un autre spectre en pr6sence d'un 6chantillon de graphite, pour tenir compte de la diffusion 61astique des neutrons thermiques par la cible de strontium. Les raies ? qui ne sont pas attribu6es un noyau particulier peuvent provenir, soit des transitions de faible intensit6 et non

e75r+n (4"/

I I I I I I I I I IIIII II1[

1,138

8 s6 46 38 6s 74 4A ia 20

85~p +n 1-

8428

I

16

(3)--

~ so12S325

(3,4)-(3-)--~

<1

4847

4453 4229 4170

(4.5-)----

(4] 5-)--(4: 5-)-( I I I i I

I 6 1-

76

3226 2733

I

I f

2+

1836

871 39

I 16

2

B7 seSr~

1

o

E*~enkeV

Fig. 1. Sch6ma des n i v e a u x de 8~Sr d6duits de notre exp6rience. P o u r les transitions y, les intensit6s s o n t inscrites mazs les 6nerg~es mesur6es ne s o n t indlqu6es que dans le t a b l e a u 1 p o u r ne pas surcharger le dessm.

jlt

0+

0 ~Srso

E~enkey

Fig. 2. S c h e m a des niveaux de ssSr d6duits de n o t r e exp6rlence. P o u r les transitions y les intensit6s s o n t inscrites mais les 6nergzes mesur6es ne sont indiqu6es que d a n s le tableau 1 p o u r ne pas surcharger le dessin.

identifi6es des isotopes du strontium, soit des impuret6s contenues dans la cible ellemSme. Cependant, des raies suffisamment connues et issues de la capture des neutrons thermiques dans le carbone ont 6t6 supprim6es. Nous avons calcul6 les intensit6s d'un certain nombre de transitions dans deux isotopes du strontium: 87 38Sr49 et 88 3sSrso. Nous proposons sur les figs. 1 et 2, en nous basant sur les pr6e6dentes 6tudes 2, 9, ~o, 17, 1~) le schema des niveaux d'excitation avec les valeurs des 6nergies et des intensit6s des transitions gamma. Nous avons 6valu6 l'6nergie de s6paration d'un neutron dans STSr et SSSr en sommant les 6nergies de certaines cascades intenses issues du niveau de capture. Les tableaux 2 et 3 montrent les'raies utilis6es dans la d6termination de ces 6nergies de s6paration S..

140

J.L. IRIGARAYet aL

La valeur moyenne obtenue pour 3sSr49 s7 est S~ = 8 428.5__+2.5 keV, et p o u r 3sSrso ss S n = 11 1 1 3 . 5 + 1 . 5 k e V . L ' e r r e u r i n d i q u 6 e c o r r e s p o n d /t l ' e r r e u r quadratique m o y e n n e calcul6e sur F e n s e m b l e des d 6 t e r m i n a t i o n s . TABLEAU 2 D6termination de l'6nergie de s6paration d'un neutron dans sTSr

Energie desraiesyutflis6es

Energie de s~parationSn

(keV)

(keV)

8040+388 75584-483+388

8428 8429

La valeur moyenne obtenue est Sn = 8428.5-4-2.5 keV.

TABLEAU 3

D6termination de l'6nergie de s6paration d'un neutron dans ssSr Energie des raies 7 utilis6es (keV)

Energie de s6paration Sn (keV)

8381+ 898+1836 = 7529+ 851+ 898+1836 = 6944+ 585+ 851+ 8 9 8 + 1 8 3 6 ~ 6885+14964- 898+1836 = 6885+2392+1836 = 6661+17174- 898+1836 --~ 6267+21124- 898+1836 = 6267+3010+1836 =

11115 11114 11114 11115 11113 11112 11113 11113

La valeur moyenne obtenue est Sn = 11113.5 4-1.5 keV.

4. Discussion 4.1. DISCUSSION SUR LES ]~NERGIES DE SI~PARATION Sn.

D'apr~s les donn~es les plus r~centes de masses atomiques l i ) nous avons &udi~ la variation de S~ darts la r6gion qui nous int6resse. Sur la fig. 3, nous avons trac~ les variations de S~ en fonction de Z ou N pour diff6rentes valeurs de N ou Z. N o u s avons 6galement marqu6 nos r6sultats pour Z = 38 et N = 49, 50 ainsi que pour Z = 39 et N = 51, cette derni~re valeur ayant 6t6 obtenue dans une exp6rience pr~6dente 12). Pour les isotopes ~t N impair, So diminue de 0.5 MeV environ entre N = 47 et N = 49 et entre N = 51 et 53. Par contre, elle varie de 1.5 MeV ~ 2 MeV entre N = 49 et 51. D e mSme pour les isotopes ~t N pair, S~ diminue de 0.5 MeV

NEUTRONS

THERMIQUES

141

environ entre N = 46 et 50 et entre N = 52 et 54, alors que cette variation atteint plus de 2 MeV entre N = 50 et 52. Ces remarques concordent bien avec la pr6sence de la couche ferm6e ~t N = 50 et donnent une 6valuation du saut en 6nergie de liaison lorsque le nombre de neutrons d6passe le nombre magique N = 50. D'apr~s Evans 13), l'6nergie de paire pour les neutrons peut s'6crire

6. = ½ [S.(N p a i r ) - S.(N impair)]. 5n en MeV 39

12-

Z : 4 0 ~

1110" Z_-40 98-

7-

Z

=

3

9

~

z _-3 z ,- - - - - ' L \ \ \ Z:36

Z :35

6. 545 13-

I

47

I

49

I

51

[

53

L~ ~

I

47

N

I

49

I

5t

I

53

N

43

Z

5 n en e n MeV MeV 5n

12. 11. 10.

~

N=47~ N=54

9.

N=49 N:51

8"

76. 5 35

37

39

41

43

Z

35

37

39

41

Fig. 3. Points exp6rimentaux et courbes de variation de Sn pour diff6rentes valeurs de Z ou de N dans la r6gion ~tudi6e.

Nos deux mesures de S. permettent de calculer 6. avec une bonne pr6cision 6. = 1 342.5__+2 keV. Par ailleurs, Cameron 14) a introduit l'6nergie d'appariement dans sa nouvelle formule semi-empirique des masses atomiques, comme un ph6nom~ne collectif qui n'a pas de relation directe avec l'espacement des orbites nucl6aires. Suivant ces hypoth6ses, les 6nergies d'appariement ont 6t6 tabul6es s6par6ment pour les protons

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J.L. IRIGARAYet al.

et les neutrons en fonction du nombre total de nuc16ons. Pour N = 50, la valeur trouv6e ainsi, P ( N ) = 1.27 MeV, n'est qu'un peu inf6rieure ~ notre d&ermination. 4.2. NIVEAUX D'I~NERGIE DE 87 aaSr4a (Fig. 1) 4.2.1. Niveau de capture. Le spin et la parit6 de l'6tat fondamental de aaSr4a a6 &ant 0 +, l'absorption d'un neutron " s " donne pour le niveau de capture l'attribution unique du spin et de la parit6 ½+. La transition intense vers le premier niveau est en bon accord avec une transition E~. En ce qui concerne la transition directe vers le niveau 871 keV, nos mesures d'6nergies et d'intensit6s confirment les conclusions de Schmidt: la raie ~t 7 529 keV ne peut pas &re attribu6e comme ant6rieurement ~ cette transition. Par contre, on observe une raie ~ 7 558 keV de faible intensit6, mais qui correspond bien ~ une transition directe vers le niveau ~ 871 keV. 4.2.2. Niveau ~ 388 keV. Ce niveau isom6rique lo), de p6riode T = 2.8 h, est form6 par excitation d'un neutron ~ la sous-couche 2 p,. L'intensit6 de la transition 7 indiqu6e correspond ~t la valeur mesur6e et n'a pas 6t6 modifi6e pour tenir compte des autres modes de d6sint6gration de ce niveau. 4.2.3. Niveau dz 871 keV. Les mesures 1o) sur la d6sint6gration fl+ de 87y sugg~rent pour ce niveau un spin et une parit6 ~ - . Le module simple ~ une particule ne peut pas justifier une parit6 n6gative pour cet &at. Nos mesures d'intensit6 montrent que ce niveau ~ 871 keV dolt ~tre aliment6 par une cascade de rayonnements ~ partir du niveau de capture, puisque la transition directe n'est pas assez intense; il faut donc supposer l'existence de transitions vers des niveaux d'6nergie plus 61ev6s. 4.3. NIVEAUX D'I~NERGIE DE ~Sr (Fig. 2) Le spin et la parit6 de S7Sr &ant ~+, l'absorption d'un neutron " s " entraine pour le niveau de capture les deux possibilit6s 4 + et 5 +. On admet g6n6ralement que les transitions les plus intenses issues du niveau de capture sont de nature E 1 ou 6ventuellement M1 o u E 2 . En nous r6f6rant aux 6tudes ant6rieures 2) pour la construction du sch6ma des niveaux, on peut dire que les transitions vers les niveaux ~ 2 733 keV et 4 847 keV sont des transitions E~. Les discussions suivantes montrent que le niveau 3 585 keV a probablement un spin et une parit6 4 - et les niveaux ~ 5 325 keV et 5 428 keV ont un spin 6gal ~ 3. Ces transitions favorisent un spin 6gal ~ 4 et une parit6 positive pour le niveau de capture. 4.3.1. Niveau d 3 226 keV. Pour interpr&er la s6quence des niveaux d'6nergie observ6s et leurs caract6ristiques intrins~ques, il est raisonnable de penser que les excitations du c0eur de 50 neutrons n'interviennent pas. Kisslinger et Sorensen 15) ont calcul6 les propri6t6s des niveaux de basse 6nergie pour les noyaux ayant une couche ferm6e de nucl6ons. La fig. 4 montre nos r6sultats exp6rimentaux et les courbes calcul6es pour les noyaux qui entourent le strontium 88. Le premier niveau 2 + ~ 1 836 keV et le niveau 3- ~ 2 733 keV, s'expliquent par des excitations de nature collective. Par

NEUTRONS THERMIQUES

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contre le niveau ~t 3 226 keV s'explique tr~s bien par une excitation de 2 quasiparticules h 1 f~. D'autres exp6riences 16) sur la d6sint6gration de s a y et sur la diffusion in61astique iv) de particules ~ par aaSr, proposent un 6tat (2+), d'6nergie 3.21 MeV. Nos mesures d'intensit6 montrent l'identit6 de ce niveau avec celui ~t 3 226 keV. 4.3.2. Niveau d 3 585 keV. I1 se d6sexcite essentiellement vers le niveau ( 3 - ) ~t 2 732 keV. L'absence de transitions intenses vers les niveaux 2 ÷ ~t 3 226 keV et ~t 1 836 keV favorise un spin et une parit6 4 - pour ce niveau. EC~enMe v

~, 9~2~

~J

\ \

\

.(3) -(3) .(3.~)

/

/

3-

/

.3"

(2+)._. . . . . . . . 1

c,

24

86

88

_ 34~o+ 3.~o+ ~Sro+

90 92 40ZP O+ ,2M°o+ _

Fig. 4. Niveaux d'6nergle suivant la th6orie de Kzsslinger et Sorensen pour les noyaux pairs et pour N = 50. Nous avons uniquement report6 nos r6sultats pour 88Sr. 4.3.3. N i v e a u x d'dnergie ,~ 4 170, 4 229 et 4 453 keV. Pour chacun de ces niveaux, on exclut le couple de valeurs ( 6 - ) qui donnerait pour les d6sint6grations observ6es des transitions d'ordre multipolaire 61ev6 (3 ou 4). Par ailleurs, ils ont des embranchements de d6sint6gration possibles vers des niveaux 2 +, 3% et 4 - ; on retiendra les deux possibilit6s 4 - ou 5 - pour le spin et la parit6 de chacun de ces niveaux. 4.3.4. Niveau d 5 847 keV. II d6crott plus fortement vers le premier niveau (2 +) que vers le niveau (3-). La premi6re correspond ~t une transition E1 et la seconde ~t une transition M1. On propose le spin et la parit6 3 - pour le niveau ~t 4847 ke.V. 4.3.5. N i v e a u x d 5 012, 5 325 et 5 428 keV. Suivant nos hypotheses sur les transitions directes ~t partir du niveau de capture, les moments angulaires de ces niveaux sont

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6gaux A 3, 4 ou 5. La d6sexcitation du premier 6tat vers un 6tat ( 3 - ) et des deux autres vers des 6tats (2 +) excluent un spin 6gal A 5. Les intensit6s mesur6es favorisent un spin 6gal/t 3 pour les niveaux/t 5 325 et 5 428 keV. Le niveau/t 5 325 keV d6croit vers le premier 6tat (2 ÷) qui est de nature collective, alors que le niveau/t 5 248 keV d6crolt vers le niveau (2 + ) / t 3 226 keV qui comme nous l'avons montr6, s'explique bien par un mod61e ~t quasi-particules. R6f6renees 1) 2) 3) 4) 5) 6) 7) 8) 9) 10) 11) 12) 13) 14) 15) 16) 17) 18)

B. B. Kinsey and G. A. Bartholomew, Can. J. Phys. 31 (1953) 1051 H. Schmidt, W. Michaelis, C. Weitkamp and G. Markus, Z. Phys. 194 (1966) 373 W. V. Prestwich, T. J. Kennett, L. B. Hughes and J. Fiedler, Can. J. Phys. 43 (1965) 2086 H. W. Taylor, N. Neff and J. D. King, Phys. Lett. 24B (1967) 659 H. V. Prestwich, T. J. Kennett and L. B. Hughes, Nucl. Phys. 88 (1966) 548 E. Brooks-Shera and D. W. Hafemeister, Phys. Rev. 150 (1966) 894 L.V. Groshev, A. M. Demidov, G. A. Katelnikov and V. N. Lutsenko, Nucl. Phys. 58 (1964) 465 J. L. Black, W. Darcey and M. M. Islam, Nucl. Phys. 79 (1966) 65 L. V. Groshev, V. N. Lutsenko, A. M. Demidov and V. I. Pelekhov, Atlas of gamma rays spectra from radiative capture of thermal neutrons (Pergamon Press, London, 1959) pp. 10, 108 Landolt and Bornstein, Energy levels of nuclei (Springer-Verlag, Berlin, 1961) pp. 188, 190 J. E. H. Mattauch, W. Thiele and A. H. Wapstra, Nucl. Phys. 67 (1965) 32 J. L. Irigaray, G. Y. Petit, R. Samama, B. Maier, P. Carlos and H. Nifenecker, Compt. Rend. 265 (1967) 701 R. D. Evans, Le noyau atomique (Dunod, Paris, 1961) p. 330 A. G. W. Cameron, Can. J. Phys. 36 (1958) 1040 L. S. Kisshnger and R. A. Sorensen, Mat. Fys Medd. Dan. Vid. Selsk. 32, No. 9 (1960) S. Shastry and R. Battacharyya, Nucl. Phys. 55 (1964) 397 J. Alster, D. C. Shreve and R. J. Peterson, Phys. Rev. 144 (1966) 999 M. M. Stautberg, J. J. Kraushaar and B. W. Rldley, Phys. Rev. 157 (1967) 977