Sur la production des Λ0 et des π− dans l'absorption des K− par le deutérium

8.A.3

Nuclear Physics 87 (1967) 625--638; (~) North-Holland Publishing Co., Amsterdam Not to be reproduced by photoprint or microfilm without written permission from the publisher

S U R LA P R O D U C T I O N DES A ° ET DES 1rD A N S L ' A B S O R P T I O N D E S K - PAR LE DEUTI~RIUM J. LETESSIER Laboratoire de Physique Thdorique,

Facultd des Sciences de Bordeaux, 33-Talence, France et

R. VINH M A U

lnstitut de Physique Nucldaire-Division de Physique Th~;orique, 9l-Orsay et Laboratoirc de Physique Thdorique, Facultd des Sciences de Bordeaux, 33-Talence, France Requ le 22 juillet 1966 Abstract: The energy spectra o f the protons and the ~ - mesons produced in the process

K -Fd > . l ° + p ~ are calculated in the framework of the impulse approximation. The effects of the baryonic resonances Y~, N~ and Y0, Yu are taken into account respecti~eb in the .10 direct p r o d u c t i o n and the X%A conversion processes. The influence of the final state interaction between the produced hyperon and proton is also studied.

1. Introduction L'absorption des m6sons K - par le deut6rium suivant les processus (i) (ii)

K-+d

-+ p + A ° + J z n+_Y-+= +

constitue des rdactions assez favorables ~t l'6tude de l'interaction nucl6on-hypdron. Dans le cas du processus (i) les informations obtenues sont "3.confronter avec celles fournies par les 6tudes des hypernoyaux et de la diffsion A°-proton dont les analyses exp6rimentales tendent ~t devenir plus nombreuses. La rdaction (iij jusqu'~, pr6sent peu 6tudi6e, permet d'obtenir des informations de premi6re importance sur l'interaction X-N. L'dtude expdrimentale du processus (i) a 6t6 faite par Dahl et al. L) qui ont mesurd les spectres d'6nergie du proton et du = - . Du point de vue th6orique, d'une part Kotani et Ross v) et d'autre part Chand 3) plus rdcemment, ont 6valu6 l'effet de l'interaction duns l'dtat final nucl6on-hypdron pour ce theme processus (i). Les rdsultats obtenus par ces deux groupes d'auteurs ne semblent pus concordants: pour Kotani et Ross, une interaction A°-p assez forte 625

626

J. LETESSIER ET R. VINH MAU

(longueur de diffusion ~ - 1.0) est n6cessaire ~. l'interpr6tation du spectre exp6rimental des m6sons n - produits, alors que, selon Chand, ce m~me spectre n'est pas sensible ~ l'influence de l'interaction A ° proton. Les processus (i) et (ii) peuvent ~tre analys6s dans le cadre de l'approximation d'impulsion, ce qui semble justifi6 6tant donn6 la structure diffuse du deut6ron. En utilisant cette approximation, l'amplitude de diffusion K - + N -~ Y + n - apparait explicitement et le choix d'un module pour cette derni6re amplitude s'impose. Les auteurs pr6cit6s ont suppos6 qu'elle peut ~tre d6crite au moyen d'une longueur de diffusion; cette approximation pourrait rendre ambigue l'6valuation de l'influence de l'interaction nucl6on-hyp6ron dans l'6tat final. Le but de ce travail est double: il s'agit dans le processus (i): (a) d'6tudier d'une part l'influence de l'interaction nucl6on-hyp6ron dans l'6tat final, (b) d'autre part, et cela afin de donner le maximum de signification h l'6tude (a), d'utiliser un mod6le r6aliste pour la r6action K - + N ~ n - + Y ; en particulier on 6tudiera l'influence d'un mod61e selon lequel cette amplitude est domin6e par l'6change des isobares du nucl6on et des hyp6rons A et 27. Dans la sect. 2, nous 6tudions les effets ci-dessus mentionn6s dans le processus de production directe du A °. L'influence de la fonction d'onde du deut6ron est 6galement consid6r6e. La sect. 3 est consacr6e/t l'6tude des m~mes effets darts la production du A ° par conversion 27- A. Nous discutons les r6sultats dans la sect. 4. 2. Production Directe du A

Dans le cadre de l'approximation d'impulsion, la production directe a lieu lorsque l'interaction primaire se produit entre le m6son K et le neutron. Ce processus correspond au diagramme repr6sent6 ~. la fig. 1.

Fig,

1.

Nous avons suppos6, ~. la suite de Day, Snow et Sucher 2), que les m6sons K sont absorb6s dans l'onde S. Soient Pi, Ei et mi l'impulsion, l'6nergie et la masse de la particule i; l'616ment de matrice M de la r6action est M = (2n)46(Ea + E~: - E A- E. - Ep) [ ' d p ~ dp. 6(pa + P K - PA -- P~-- Pp) d

x q)p~

DANS L'ABSORPTION K - PAR LE DEUTERIUM

627

(Pa+Pp)--PA Cpd(P.--~pa)(p,~p,~ITIp. pK>,

(1)

4)a et (])py sont respectivement les fonctions d'onde du deut6rium et du syst~me proton-hyp6ron, Dans le syst6me du centre de masse 7r-A on peut &rire l'amplitude de la r6action K - + n --, 7r-+A sous la forme:

= (2zO3 6(p~+ pK-pa-p~); "

(2)

qr et q~ &ant les impulsions relatives finale et initiale

mnpK-- mK p. qi

map ~ -- m,~p'a

--

,

qf

=

-

F/I n "11-m K

- .

m t -I'- I17~

Par cons6quent, M s'6crit apr~s int6gration sur p~: M = (2~r)76(~/Ei)6(~i pi) •

X ~d(PA --PA

f

dp~q~* v ( _ m ~

--Lpd)(qf[

--Pp

(pa+po)-p.'4)

\ D I p -~- D I A

'

(3)

Tlq~),

avec maintenant: qi =

PK--

mK(V~+ p.) Dlp+

m K

Supposons d'abord n6gligeable l'interaction dans l'6tat final entre le proton et le A, 0pJ est alors la transform6e de Fourier d'une onde plane

mA ') OpA mp~mA (p'~ + p ' ) - p'~

~5(p.j -- p~j),

d'o/l

M ~ 6( Z E,)6( Z P,)~6a(½Pa-Pp)(qrl Tlqi), i

(4)

i

avec, l'absorption se faisant au repos: qf

=

P~ +

~

mn

mK

Pp,

qi . . . . . . . Pp. 1Hp -at- D1 K

m A "~- D1 n

Le taux de r6action s'6crit: t"

Rp~dp~dpp oc dp~dpp J d p a 6 ( ~ El)6 ( ~ pi) ~ I~d(½Pd_Pp)121(qei TJq~>[2. i

i

(5)

spins

Evaluons l'amplitude (qf]T[qi): l'absorption se faisant au repos, l'6nergie du proton spectateur est directement reli6e/t l'6nergie du syst~me (A °rr-); on doit donc s'attendre /t ce que les 6tats rdsonnants de la voie directe K - + n ~ A°+~z - jouent un r61e important au moins dans le spectre du proton. Nous avons donc consid6r6

628

J. L E T E S S l E R ET R . V I N H M A U

la r6sonance Y* (6tat P~) de masse My, = 1383 MeV et de largeur Fv, g 50 MeV comme donnant la contribution la plus importance; cependant nous avons 6galement inclus dans l'amplitude ( q f l T ] ~ ) la contribution due ~ l'6tat r6sonnant N* (6tat D~) de masse MN, = 1518 MeV et de largeur FN. g 2.5 MeV dans la vole crois6e K + A ° --* n+zL Avec ces hypotheses, nous utiliserons dans l'6quation (5), l'amplitude suivante prise sur la couche de masse:
Aqiqf s t - M2,-

{2PI(COS 0 1 ) + itx " n P l ( c o s 0,)}

iFy,My,

Bq2q3

+

{2P2(cos 0 2 ) - i o - . nP21(cos 0z)},

(6)

s2 -- M 2 * - iFN*MN* P~(x) et P ? ( x ) sont les polyn6mes et les fonctions de Legendre, 0~ l'angle de q~ avec qf,

q3 et q2 les impulsions relatives initiale et finale de la voie ;z + N ~ K + A , 02 l'angle de q2 avec q3, n = qiAClf/lq~A'ld, A = gKNv* g=.av*, et B = v/-z3 -- Y~NN* ON.m*. Compte tenu des relations: $2

=

E = N///91p2 + q 2

mn2 + m 2 p _ 2 E t o + 2 q f q

to,

./(s,

i cos Oi,

x //m ~2 + q 2,

=

)

ql =

to

V/' m2K + q i2,

. , qf

)

=

,

2\./s 1

2v s I

I

~ / ( s 2 - - ( m p - - m ~ ) Z ) ( s 2 - - ( m p + m ~ ) 2) q2

=

=

i

2

x / ( S z - - ( m a - - m K ) )(S2--(ma-}-lnK) 2) , q3 = -

2\/s 2

2v/S2

cos 0 z = m 2 +

2

mp --

s I + 2Eto __ ,

(7)

2qfqi ( q f l T [ q i ) est donc une fonction de s 1 et 01 . L'int6gration sur p~ se fait alors simplement, la conservation de l'6nergie s'6crivant, en supposant que seul le m6son 7r a une 6nergie relativiste N/S o = m d + m K - - m p - - ~ p p

°r- _ _1 m~ ]J . ma+

(8)

Le taux de la r6action devient alors Rp~dp~dpp oc

dp~dppO(~/s-v/So)E I4~A21[2.

(9)

spins

2.1. S P E C T R E

DU

PROTON

I1 faut int6grer Rpn par rapport h dp~, int6gration que l'on peut remplacer par une

DANS L'ABSORPTION K - PAR LE DEUTERIUM

629

sur qf = [qfl et une sur cos 0 = cos 01 Rpdpp oc

dppp 2 f dqfq20( ~. El)fdcos

0[~bdl2l(qfl Tlqi)l 2.

Remplaqons l'int6gration sur qf par une int6gration s u r / s , fonction ~.

imm6diate grace ~t la

Rpdpp °c dpPp2pf dx/sqf(x/s) dq2~s6 (x/S+mp-md-mr( +~pp

[CkdlZl(qflrlql)12d COS 0.

+

(10)

spins

1TlA

2.2. SPECTRE DU MI~SON

Pour avoir le spectre du m6son n, il faut maintenant int6grer le taux de la r6action (9) par rapport h dpp c'est4t-dire par rapport ~ pp et ~ x = pp • pJppp~. La conservation de l'6nergie-impulsion 2

m d + m~-- mp-- m A -- E ~ -

2mp

-Pa

=

2

PP- -- .P_A = 0, 2m a

Pp+P~,

donne la valeur Xo de x correspondant ~pp fiX6

x o --

PpP=

md+mK--mp--ma--E ~

2mA

~pp

+

.

(1 1)

Les valeurs extremes de p2 sont donn6es par les valeurs extr6mes de x; qf et cos 0 s'expriment facilement en fonction de pp et de x qf=

p~ + - - - - m~ + m a

md+mK--mp--ma--En

c o s O {___p ~ p p X +

2m a m.

2mp] ]

p 2} {qfqp}-'

12)

13)

m. + m a En reportant les valeurs de Xo, qf et cos 0 dans le taux de r6action (9), il vient

R~dp~ = p . d p ~

/*Pp max

dpp Pp mtn

dx~(X-Xo)Pp Z Igpal2[(qf[TIq~)12"

14)

spins

Nous avons 6valu6 l'importance relative des contributions dues respectivement aux r6sonances Y* et N* (les coefficients A et B de l'6q. (6) ont 6t6 calcul6s en utilisant les valeurs des constantes de couplage d6duites de la sym6trie unitaire 5).

630

J. LETESSIER ET R. VINH MAU

Les rdsultats sont donn6s au tableau 1 TABLEAU 1

~~P"-

P

5

15

25

35

45

34,76

9,98

12,40

15,21

5,06

35,12

10,07

12,51

15,34

5,10

GKD~F+r~+ p

Y* Y*+N*

Nous n6gligerons dans la suite la contribution due au N* 2.3. INFLUENCE DE L'INTERACTION A-NUCLI~ON

L'absorption du m6son K - se faisant dans l'6tat S l'interaction A-nucl6on dans l'6tat final est dominante dans l'onde 3S~ et pour cette onde nous supposerons que l'approximation de la port6e effective est valable. Soit gAA(r) la fonction d6crivant la r6action A + N ~ A + N (r&s. 6, 7)) gAA(r)

= e'kA'' + Zf~IAIgAI(lgA,

(15)

r),

kA est l'impulsion relative dans le centre de masse AN. Si l'interaction a lieu dans l'6tat S gAO = 1--

r

{eikar - - e - e A r } ,

fAAO = 1 ei ~ sin 3,

(16)

k. avec: ka cotg 3 . . . . .

1

aA

+ ½ro k~.

La fonction ~b.~pde l'6quation (3) a alors la forme

~Ap(~)

=f

dre ix'r gAA(r )'

(17)

et le taux de la r6action

Rp=dpltdppocdp,tdppfdpA3(~i Ei)3(~i pi) 2 [(qflrlqi)]2 •

f X

,

,

spins

F

d p a ~)d(PA -- Pf -- ½Pd) i ~(PA + PA) "q-fAA0

(18) 2; x lim

~-.o

ma , _ k 2 +ir 1 (mp+mA(PP+PA)--PA) 2

, 2

mp+mA

l

DANS L'ABSORPTION K - PAR LE DEUTERIUM

63l

On peut obtenir les spectres Rp et R~ en proc6dant de la m~me faqon que pr6c6demment dans le cas o~ l'on n6glige la contribution due au N*. 3. IBtude de ia Production du A par Conversion ]g +

A

On peut maintenant supposer que dans l'interaction primaire K-nucleon, il y a production d'un hyp~ron Z qui se convertit en un A ° final ~ la suite d'une collision avec un des nucleons du deut6rium. Toujours dans l'approximation de l'impulsion, le processus de conversion peut ~tre repr&ent~ par le diagramme de la fig. 2.

F i g . 2.

L'616ment de matrice M s'6crit maintenant

M = ( 2 n ) 4 6 (~. El) f dp'~dpn6( 2 p)icbpA~bd(psp=[T[pnPK>*. ' •

(19)

i

Contrairement aux hypotheses faites dans le cas de la production directe, nous supposerons d'abord que l'dldment de matrice T de l'6quation (19) repr&entant l'amplitude de l'interaction K + N - + n + X est constant, pour nous intdresser au m6canisme de la conversion Z -+ el. Nous 6tudierons ensuite l'influence dans cette ** amplitude des termes r6sonnants provenant du Yo* et du Yo • Pour calculer l'amplitude de conversion Z + N -+ A + p, nous utilisons, le processus 6tant in61astique, la th6orie de la port6e effective avec une longueur de diffusion complexe. Soit gAs(r) la fonction ddcrivant la rdaction Z + N -~ A + N (rdfs. 6 , 7 ) ) ,

gAz(r) =

* • l

k z, est l'impulsion relative dans le syst~me du centre de masse SN. La fonction q51p s'dcrit alors: qgAp()],) =

fdreiZ"gAs(r ).

(21)

En supposant la pr6dominance de l'6tat 351 (l'6tat 1S 0 6tant interdit car nous avons suppos6 que l'absorption du mdson K - a lieu & partir de l'orbite S), la somme

632

J. LETESSIER ET R. VINH MAU

(20) se r6duit a f l o g z o , avec

gso = - 1 r

fAo =

{ei~,

•

--e'~'},

( ~N kakx )'½(1--e-~m~°)~e 'R~(~°+v~,

(22)

\~/AN

6' est le d6phasage correspondant au canal A-N; pour 3o nous avons utilis~ l'approximation de "longueur de diffusion": tg 6o

=

-k~[a,-i~,],

(23)

Kay,

(24)

IfJol 2 s'6crit pour kz rdel ifAol 2 _

(1 + kz~l)2 +(kza,) 2 '

avec K.1 = (tgZN/PANIkA. Pour p~ > 186.7 MeV on se trouve en dessous du seuil de production d'un X dans la r6action: K + p ~ Z+n, et k s est imaginaire; en posant k z = igx on obtient (25)

K AO~I

Ifa°[2

(1 --xsal)2--F(xv~o~l) 2 '

(PzP,~ITIp,,Pk) 6rant suppos6 constant, en reportant (20) dans l'int6grale (21), puis (21) dans (19), on obtient le taux de la r6action

Rp. dppdp. = dppdp..fdpa3 ( ~. E,)6( ~ p,)lfao] 2

x(li m

1

__

1

.}2.

mp+mA

(26) Pour obtenir

Rp et

R,, nous utlisons des m&hodes semblables h celles de la sect. 2.

3.1. I N F L U E N C E D E L ' I N T E R A C T I O N K N -~ 53zr

Si nous voulons tenir compte de l'influence des termes r6sonnants les plus importants dans la r6action K + N --. n + 2;, i.e. les r6sonances Y~

d = ½-,

M r . = 1404.7 MeV,

Fyo. --- 50

MeV,

Y~

J = g)-,

My** = 1518.7 MeV,

Fro** = 16.4 MeV,

633

D A N S L~ABSORPT1ON K - PAR LE D E U T E R I U M

nous avons ( q f l T l q i ) oc A + B

+ C

qiqf s t - M2o *- iMvo* Fro*

- [2P2(cos 0)-- i#" nP~(cos 0)]. 2 qi qf Sl -- Mvo**- iFyo** Mvo**

(27)

L ' o r d r e de grandeur relatif des constantes A, B e t C peut 8tre 6valu6 en se r6f6rant aux r6sultats obtenus par C o o p e r et al. 9) dans le processus K-+p

~ X ± + n ~ - + n °.

En effet, ces auteurs ont 6tudi6 et ont donn6 le taux de transition des processus suivants: /X ± + n z- + n ° (non r6sonnant) K-+p

-~ ( Y * + n ° ~ L'± +n-7 + n ° /

~,y**+n ° ~ S - + + n ~ + n °. N o u s avons choisi ,4, B e t C de f a q o n / t retrouver les m~mes proportions p o u r les diff6rentes contributions ~ l'amplitude (27) (pour une 6nergie sup6rieure au seuil de production d ' u n pion suppl6mentaire; i.e. pour x/s > 1.47). Le tableau 2 donne une id6e de l'influence du Y* et du Y** sur le spectre du proton. TABLEAU 2 --_

~_

_

20

30

40

60

70

sans Y* et Y**

3.42

5.67

7.19

10.60

9.21

avec Y* et Y**

4.93

6.53

7.24

10.52

8.31

4. R~sultats et Conclusions Les r~sultats num6riques des spectres des protons et des m~sons n - de la r6action K - + d --* A + n - + p, obtenus sont repr6sent6s dans les figs. 3-8. Les valeurs utilis6es des param~tres sont celles d~duites par Dalitz l o) /~ partir des potentiels nucl6on-nucl~on de Bryan et Gartenhaus: a j = - 0 . 1 2 fro, al = - 0 . 1 fm,

r~ = 8.8 fm p o u r la production directe ~i = 2.8 fin p o u r la conversion.

4.1. CHOIX DES FONCTIONS D'ONDE DU DEUTI~RON N o u s avons, dans les calculs num6riques, utilis6 trois types diff6rents de fonctions

634

J, LETESSIER ET R. V I N H M A U

4C

R~sultats ......

exp6rimentaux

Production

BO

directe

P r o d u c t i o n cvec

E

corversioR

E > "~)

rl -

:

Z

_

i

l_

10

1 20

40 Ep

60

80

(MeV)

Fig. 3. Spectre en ~nergie des protons produits dans la r6action K-q-d -* Jr-Cp ÷ A , correspondant /~ la fonction d'onde du deut6rium donn6 par Lacombe.

E ©

E © 3O

: .

c

,? ~

20

o

10

~

~

2

\. 20

40 Ep

60

80

(MeV)

Fig. 4. Spectre en ~nergie des protons pour la fonction d'onde donnde par Hulth~net Sugawara.

DANS L'ABSORPTION K-

635

P A R LE D E U T E R I U M

40

~3c~E ~_~,~

+,

©

L

E

0 Z

,

10

i

i

L j

\

]

L

/

0

20

40 Ep (MeV)

60

80

Fig. 5. Spectre en 6nergie des protons p o u r la fonction d'onde donn6e par K o t t l e r et Kowalski.

40

Production

avec

j

Production

directe

c 3C Q)

E O c

>~ ,@

:u 2O

2

~Q

E o Z

20

40

60

~100 80 E n (MeV)

120

P 140

160

Fig. 6. Spectres en 6nergie des 7t- produits correspondants aux spectres des protons ci-dessus.

636

J. LETESSIER

ET R.

VINH

MAU

4C

,- 3 0

E c >

2O ..Q

E

0 Z

10

i

0

20

40

\ I

60

I

,~

80 100 Er~ (MeV)

v

¢/ !

I

120

160

1.40

Fig. 7. Spectres en 6nergie des ~z- produits correspondants aux spectres des protons ci-dessu~,

4C

S E ¢~ 30 E

:

I

J

~ 20 E o Z

1c

Li¸ [~, ~\ / /

0

r-i 20

40

60

-~"

80 10© E n (MeV)

L~

120

i

14Q

:,

160

Figs. 8. Spectres en 6nergie des ~ produits correspondants aux spectres des protons ci-dessus.

637

DANS L ' A B S O R P T I O N K - PAR LE D E U T E R I U M

d ' o n d e du deut6ron donn6es par (i) Hulth6n et Sugawara 8)

u(x) = cos eg[1-e-P(~'-~°)]e-X, ~(x) =

sineg[l-e-~(x-~")]Ze-X

i+

3. .(.l .-.e. - ~ ' ~ ' ) + X

p o u r xc = 0.10,

,8 = 7.675,

~ = 3.814,

X2

..J ~

sin % = 0.02634.

(ii) L a c o m b e 11). Celle-ci a 6t6 d6terminSe ~. partir du potentiel nucleon-nucI6on provenant de l'6change de un et deux pions ainsi que des r6sonances p e t ¢o. Nous avons choisi la fonction d ' o n d e p o u r laquelle le rapport gco/gp est 6gal ~ 3.32. (iii) Kottler et Kowalski

12)

u(x) = (1 + 1.039e-5x _ 8e-'°58x)(1.0459e-0.33 ~.,-_ 2.5702e-2.9x),

o~(x) = 0.46354e-°'6636x-o.24479e -5"4183x, co(x) = 0.13436e-°'417x+0.85599e-l"17°3x,

0.35 _< x -< 3.416, 3.416 < x.

NOS rdsultats ont 6t6 obtenus en ponddrant le processus de production directe et celui de la conversion dans le m~me rapport que celui donn6 par Burhop et al ~3). Ce rapport de branchement, bien qu'assez diffdrent de celui mesur6 dans l'6tude des rdactions K - N ~ Art et K - N ---, 2re (1.15 au lieu de 2), nous donne un accord satisfaisant avec les spectres exp6rimentaux. l e s figs. 3-5 repr6sentent les spectres en 6nergie des protons, calcul6s; avec les fonctions d ' o n d e du deutdron donndes par L a c o m b e (fig. 3). Hulth6n et Suga\vara (fig. 4), Kottler et Kowalski (fig. 5). Une justification de l'hypothbse faite en consid6rant les contributions de la production directe et de la production aprbs conversion 2 ~ A inddpendamment et en ndgligeant les termes d'interfdrence, peut se trouver dans l'examen du spectre des 7r-. Les deux pics tr6s distincts que nous trouvons montrent bien que ces termes doivent jouer un rble peu important dans la section efficace totale. On volt d'ailleurs sur ce spectre que le terme provenant de la conversion est absolument n~cessaire pour une interprdtation satisfaisante du spectre observ6 et ce beaucoup plus nettement que dans la rdaction K - + 4 H e - - , 3 H e + A + r c - 6tudide par Said et Sawicki 2. ~-;~. Dans le domaine d'dnergie considdr6 ici il semble que l'introduction d ' u n seul terme rdsonnant Y* dans la p r o d u c t i o n directe soit suffisante pour rendre compte des r6sultats exp6rimentaux. En particulier la contribution du N * / t la section efficace est sensiblement constante et de l'ordre de 1 o/ / o " De m6me l'influence de l'interaction A-nucldon sous la forme que nous lui avons donnde modifie peu les spectres ( v 5 ~',,~. Ceci semble confirmer les r6sultats de C h a n d 3).

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s. LETESSIER ET R . V I N H M A U

Dans la production par conversion 2; ~ A les termes r6sonnants provenant des r6sonances Y* et Y~* dans l'amplitude K N -+ 1;+~ ne sont pas aussi importants que le Y* dans la production directe. Ils ne sont cependant pas n6gligeables mais ddpendent peu de l'6nergie. Ici 6galernent, la forme des spectres est peu sensible aux pararn6tres de l'interaction/~N ---, AN utilis6e. Pour terminer remarquons que si l'influence des fonctions d'onde du deut6ron n'est pas critique, le spectre des protons produits lui est quand marne assez sensible particuli~rement aux basses 6nergies. La fonction d'onde qui semble donner le meilleur accord avec les r6sultats exp6rimentaux est celle calcul6e par Lacombe 14). Nous remercions le Professeur J. Sawicki pour de fructueuses discussions.

R6ferences 1) 2) 3) 4) 5) 6) 7) 8) 9) 10) 11) 12) 13) 14)

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